10.  Гипероны и мезоны.

По мнению многих ученых, гипероны являются возбужденным состоянием нуклонов, с чем автор полностью согласен. Гипероны имеют следующие характеристики:

- спины всех гиперонов равны ½ , что подтверждает их родство с нуклонами;

- массы гиперонов больше масс нуклонов, но конечными продуктами каскадных процессов распада самых массивных гиперонов опять же являются нуклоны;

- заряды гиперонов такие же, как у нуклонов - +e, -e и 0;

- в процессах с участием гиперонов сохраняется величина, названная странностью, и принимающая значения .

Последняя характеристика потребовала приписать нулевую странность нуклонам и пионам и странность, равную , К-мезонам. Кроме того, разработчикам кварковой модели микрочастиц потребовалось ввести странный кварк, которого, как будет показано ниже, не существует.

Гипероны рождаются в процессе столкновения микрочастиц при наличии в зоне реакции тройных "матрешек" и избытке двойных "матрешек". Тройные "матрешки" могут быть как вновь образовавшимися, так и входящими в состав нуклонов, если последние участвуют в столкновении. Двойные "матрешки" пристраиваются на орбиты вокруг лидера – тройной "матрешки" парами с противоположным направлением спинов, кроме первой пары нейтральных или нейтральной и заряженной "матрешек", в результате чего спин у гиперонов получается равным ½ и остается равным ½  при добавлении последующих пар двойных "матрешек" со спином, равным 0. Всего на орбиты вокруг тройной "матрешки" могут пристроиться до 4 пар двойных "матрешек"., включая пару, остающуюся в составе нуклона. Двойные "матрешки" удерживаются на орбитах вращающейся системы гиперона сильным дипольным взаимодействием "матрешек", которому противодействуют центробежные силы инерции. При добавлении каждой новой пары "матрешек" момент инерции системы гиперона возрастает, что при постоянстве момента импульса системы вызывает замедление вращения. Наиболее удаленная от оси вращения пара матрешек сближается и покидает систему под действием пары вращений в виде пиона. После вылета первого пиона вращение оставшейся системы ускоряется, на более удаленную орбиту переходит новая пара "матрешек", момент инерции системы возрастает, вращение замедляется и новая пара "матрешек" покидает систему в виде пиона. В конце этого каскадного процесса от системы гиперона остается нуклон.

Теперь несколько слов о мезонах. Ранее была сделана оговорка, рассматривать только двойные и тройные "матрешки", поэтому под термином "мезоны" подразумеваются только частицы этого класса с массами покоя менее массы нуклона: пионы, каоны, -мезон,  -мезоны и -мезон. Первые три вида мезонов условно относят к стабильным. Два последних вида по способу обнаружения относят к резонансам. Пионы имеют спин, равный 0 и заряды +е, -е и 0. Спин -мезона равен нулю, заряд тоже равен нулю. Каоны имеют такие же характеристики спина и заряда, как и пионы, но отличаются от них массой и каналами распада. Пионы, каоны со спином, равным 0, и -мезон по современной классификации относят к псевдоскалярным мезонам. Существуют каоны , ,  и , спин которых равен 1. Эти каоны, -мезоны и -мезон относят к векторным мезонам, так как их спины равны 1. Векторные каоны отличаются от псевдоскалярных каонов значительно бошей массой покоя. Их распад идет по схеме (100%). Эта схема распада удовлетворяет "правилу отбора" по совпадению целочисленности или нецелочисленности арифметических сумм спинов частиц в начальном состоянии и частиц в конечном состоянии. Это правило вытекает из закона сохранения момента импульса, как необходимое, но не достаточное условие выполнения закона. Поэтому автор пытается показать, что в реакции распада векторного каона спин сохраняется.

Мезоны рождаются при распаде ассоциации двойных "матрешек", образующихся в некоторой области пространства между сталкивающимися частицами. Одна из частиц может быть неподвижной, тогда движущаяся частица обязательно должна быть заряженной. При движении с ускорением (положительным или отрицательным) в ближнем сильном электромагнитном поле частицы-мишени налетающая заряженная частица будет излучать -кванты, моды которых будут зависеть от энергии налетающей частицы и действующего на него ускорения. Допустим, что энергии частицы недостаточно для рождения тройных "матрешек". Тогда из -квантов 1-ой и 2-ой мод при сворачивании в поле частицы-мишени  и , из которых состоят -кванты, будут образовываться двойные матрешки, объединяющиеся в пионы. Часть пионов может присоединиться к сталкивающимся частицам. Если этими частицами являются нуклоны, то образуются гипероны. Другая части пионов под действием пар вращений, вероятнее всего ассоциативно, покинет зону реакции. Такие ассоциации и регистрируются, как мезоны.

Векторные мезоны получаются при нечетном числе "матрешек" в ассоциации-мезоне, когда один из нейтральных пионов, состоящий из двух заряженных "матрешек", не успевает образоваться, и его заряженные "матрешки" попадают в разные ассоциации-мезоны., спин которых становится равным 1. Эта матрешка и дает резкое увеличение массы векторного мезона как за счет собственной массы, так и за счет релятивистского увеличения массы вращающейся системы по сравнению с массой невращающейся. Интересно, что релятивистское увеличение массы равно разнице энергий связи в массовом выражении для вращающейся и невращающейся систем. Куда же девается эта нечетная "матрешка" при распаде векторного каона при распаде ? Если обратиться к рис. 19, то можно предположить, что заряженная "матрешка" разворачивается в два нейтрино (антинейтрино) 1-ой и 2-ой мод, движущихся в одном направлении, с суммарным спином, равным 1.

Вторая "матрешка" "несостоявшегося" пиона может присоединиться к другой мезонной ассоциации или к гиперону, порождая -гиперон со спином 3/2, тогда как другие гипероны имеют спин, равный ½.  Надо полагать, что нечетная матрешка распадается при распаде -гиперона, как и в случае распада векторного каона .